Кинематические «парадоксы» специальной теории относительности
Обозначим u-скорость частицы. По определению
. (1.4.2)
Тогда для проекции скоростей получим:
(1.4.3)
Эти выражения есть преобразования Лоренца для скоростей. Убедимся теперь, что в нерелятивистском приближении мы получим вновь преобразования Галилея, пренебрегая выражением
:
(1.4.4)
|
Перейдем теперь к преобразованиям Лоренца для углов. Рассмотрим случай больших скоростей. Пусть в системе
частица покоится (рис. 1.13). Тогда скорость
в проекциях на оси
и
можно представить как:

![]()

![]()
В K′ системе:
![]()
![]()
|
Найдем
:
|
|
|
![]()




|
Чтобы избавиться от функции tgφ, запишем:

Затем вспомним, что
. В конечном итоге получим:
(1.4.5)

Это и будут преобразования Лоренца для углов.
§ 1.5. Кинематические «парадоксы» специальной теории относительности
Парадокс — явление, которое не укладывается в рамках обыденных представлений.
Таких парадоксов существует несколько:
1. Эффект прожектора;
2. Аберрация света;
3. Парадокс близнецов;
4. Сокращение продольных размеров движущихся тел;
5. Поперечный эффект Доплера.
В этом параграфе мы рассмотрим только первые четыре парадокса. Последний мы рассмотрим значительно позднее.
1. Эффект прожектора



![]()
![]()
![]()
![]()
Пример: Пусть в «ракете», летящей со скоростью порядка скорости света человек светит («фонариком») в направлении перпендикулярном движению «ракеты» (рис.6 ).
|
|
Скорость v очень большая. Луч света пойдет практически параллельно направлению движения ракеты. Воспользуемся преобразованием Лоренца для углов:
|

Если
, то ничего необычного наблюдаться не будет. Если же
, то из предыдущего следует, что
![]()
Эффект прожектора очень ярко наблюдается в современных ускорителях, где скорости электронов достигают скоростей порядка скорости света.
|
![]()
В таких ускорителях при
излучение электрона происходит практически по касательной к траектории, причем угол раствора для излучения электрона составляет секунды (рис.7).
![]() |
|
|
z