Колебания математического маятника

2.1. Колебания математического маятника

Это классическая механическая система, и поэтому её удобно рассматривать с помощью формализма Лагранжа. Поскольку система первого порядка и консервативна, то уравнение Лагранжа (1.32) для такой системы имеет простой вид:

Для него есть первый интеграл движения — энергия:

Продифференцируем (2.3) по времени, воспользовавшись равенством (2.2),

.

Таким образом, Н = const. Теперь покажем консервативность системы, описываемой уравнением (2.1). Найдём для этой системы уравнение фазовой траектории из общего уравнения (1.38)

Это уравнение легко интегрируется:

.

Получается, что на фазовой траектории сохраняется полная энергия как сумма потенциальной и кинетической (фазовая траектория есть линия постоянной энергии). Следовательно, другая форма записи фазовой траектории имеет вид:

Меняя величину этой константы, мы будем получать разные фазовые траектории.

Рассмотрим особые точки, одной из которых является положение равновесия. Пусть q0 есть положение равновесия. Это означает, что, если мы привели систему в состояние равновесия с нулевой скоростью, то она там и останется. Судя по уравнению (2.1), если бы действовала сила, система бы вышла из положения равновесия. Положение равновесия должно отвечать нулевой силе, следовательно, экстремуму потенциальной энергии. Разложим в окрестности точки q0 потенциальную энергию в ряд Тейлора, учтя, что первая производная от потенциальной энергии равна нулю:

.

Обозначим значение потенциальной энергии в точке равновесия как какое-то Н0, т. е. V(q0) = H0. Так как в этой точке кинетическая энергия равна нулю (y = 0), то потенциальная энергия в точке равновесия совпадает с полной энергией, которая сохраняется на всей фазовой траектории. Введём новую переменную x = q — q0 — отклонение от точки равновесия. Для малых отклонений пренебрегаем старшими степенями, и тогда (2.5) принимает вид:

Если a > 0, что означает минимум потенциальной энергии, уравнение (2.6) описывает замкнутую кривую (эллипс); если a < 0, т. е. точка равновесия соответствует максимуму потенциальной энергии, то (2.6) описывает разомкнутую кривую (гиперболу), поэтому это положение равновесия называется безразличным равновесием (любая точка будет являться точкой равновесия, например, поверхность стола).

Что значит замкнутая кривая? При движении наша система движется всё время по одному и тому же контуру, это означает повторяемость движения, т. е. периодический колебательный процесс. Минимуму потенциальной энергии соответствуют периодические колебания вокруг этого минимума, а максимуму — какие-то инфинитные движения.

Конкретизируем эту задачу по отношению к математическому маятнику длиной l. Его уравнение (выберем в качестве обобщённой координаты x угол отклонения от вертикали):

Тогда уравнение фазовой траектории имеет вид:

,

а уравнение для потенциальной энергии:

,

и, наконец, уравнение (2.5) для полной энергии примет вид:

Из (2.8) следует, что если , то всюду на фазовой траектории y отлично от нуля, т. е. движение не ограничено или фазовые траектории незамкнуты. Если , то существует координата x0, при которой переменная y обращается в нуль: y(x0) = 0; дальше точки x0 движения происходить не может, и система просто повернёт назад, т. е. второй случай описывает ограниченные повторяющиеся движения (колебания). После таких качественных исследований попробуем представить всё графически (рис. 18). Здесь изображены два графика: зависимость потенциальной энергии от координаты и зависимость скорости от координаты. Изменение величин происходит в том направлении, в каком указывают стрелки. Точка, которой соответствует минимум потенциальной энергии (устойчивое положение равновесия), и вокруг которой накручены кривые, называется центр. Точка, которой соответствует максимум потенциальной энергии (неустойчивое равновесие), называется седло. Кривая, которая разделяет область финитного движения (эллиптические траектории) и инфинитного движения (гиперболические траектории) и проходит через сёдла, называется сепаратриса.

Мы сказали, что эллиптическим траекториям отвечает периодическое движение. Найдём период колебаний. Для этого уравнение (2.8) перепишем в виде:

,

и проинтегрируем

.

где t — это время движения между точками x1 и x2. Период — это удвоенное время прохождения между двумя крайними точками (в этих точках кинетическая энергия обращается в нуль). Формально обозначим амплитуду колебаний как a; положению равновесия пусть отвечает точка x0 = 0. Так как в точке а кинетическая энергия равна нулю, а энергия Н константа, то она должна принять вид:

.

Тогда мы можем утверждать, что

Как видно из формулы (2.9), период колебаний зависит от амплитуды. Это явление, зависимость периода колебаний от амплитуды, называется неизохронностью колебаний. Неизохронность всегда является следствием нелинейности системы.