Метод эквивалентного генератора

9.4.3. Пусть узловое напряжение направлено от узла k к узлу d, токи в активных ветвях направлены по направлению ЭДС, ток в пассивной ветви – по направлению (см. рис. 9.17).

9.4.4. Определяем проводимость ветвей схемы рис. 9.17:

См,

См,

См.

9.4.5. Вычисляем узловое напряжение по формуле

при этом первое слагаемое в числителе записываем со знаком “–”, так как ток имеет направление, согласное с принятым направлением .

9.4.6. Составляем уравнение в соответствии со II законом Кирхгофа для каждой ветви схемы (рис. 28) в отдельности и вычисляем значения токов , , :

А,

А,

B,

А.

34

9.4.7. Выполним проверку решения в соответствии с I законом Кирхгофа для узла k:

,

3,0906 – 0,2817 – 2,8089 = 0.

9.4.8. Расчет токов , , в схеме (рис. 9.2) должен быть выполнен также, как показано в п. п. 9.3.7., 9.3.8., 9.3.9.

9.5 Метод эквивалентного генератора

9.5. Расчет тока в цепи источника (через резистор ) методом эквивалентного генератора.

9.5.1. Заменим исходную схему (рис. 9.1) схемой эквивалентного генератора (рис. 9.18), где ток находится по формуле согласно закону Ома:

,

Рисунок 9.18

Так как схемы на рис 9.18 эквивалентны, напряжение холостого хода с зажимов будем искать, создав режим холостого хода в исходной схеме между точками m и n (рис. 9.19).

35

Рисунок 9.19

9.5.2. Выбираем произвольно направление напряжения холостого хода и токов, определяем направления токов в цепи (см. рис 9.19) , как токов в простой цепи, направления которых определяются полярностью источника ЭДС , и составляем уравнения в соответствии со ІІ законом Кирхгофа для контура abmnd , обходя его по часовой стрелке, как это показано на рис 9.19:

(1)

9.5.3. Для расчета значений и удалим из схемы ветвь вd (в ней отсутствует ток) (рис. 9.20) и произведем расчет образовавшейся простой цепи методом “свертывания” (рис. 9.21, 9.22, 9.23):

Рисунок 9.20

36

а) прямой ход

Рисунок 9.21

Ом,

Ом;

Рисунок 9.22

Ом;

Рисунок 9.23

Ом;

37

б) обратный ход

рис. 9.24: А,